本 木 雅弘 樹木 希林 / ニュートン の 第 二 法則

と、ホテルの窓から、飛び降りようとしたことがあり、 本木さんが慌てて也哉子さんを窓から引きずり降ろして、也哉子さんの頬を叩き、 それならなんで結婚したんだ。死ぬなんて甘すぎるだろう! と、怒鳴られたことがあったそうで、 それ以来、お二人は、徐々に、夫婦としての距離間が分かっていったようです。 ちなみに、お二人をよく知る関係者の話しでは、 夫婦である以前に、個人だ、ということ。いまだに、二人のときはお互いを、也哉子さん、雅弘さんと丁寧に呼び合っているそうですよ。 ひとりの時間は、一切邪魔をしない、余計な口出しもお互いにしない、というのも夫婦の決まりごと。お互いを個人として尊重し合っているんです。 とのことでした。 息子は?娘は? ところで、そんな本木さんと也哉子さんの間には、2人の男の子と1人の女の子がいらっしゃいます。 (左から)玄兎くん、伽羅さん、本木さん、雅楽くん、也哉子さん。 順番にご紹介すると、 まず、長男は、1997年生まれの、 内田雅楽 (うちだ うた)さんで、 2010年にスイスの名門寄宿学校に留学されると、その後、バスケットの選手としてスカウトされ、アメリカのマイアミ州にあるバスケットの強豪校に転校。 2017年現在は、カリフォルニア州にあるドミニカン大学で、バスケットの選手として活躍されているそうです。 ちなみに、雅楽さんは、身長が195センチもあるうえ、本木さん似のイケメンです。 長女は、1999年生まれの、 内田伽羅 (うちだ きゃら)さんで、 2010年に、映画 「FURUSATO -宇宙からみた世界遺産-」 で女優デビューされると、翌年の2011年には、映画 「奇跡」 で、いきなり、 「高崎映画祭最優秀新人女優賞」 を受賞されています。 「奇跡」より。おばあちゃんの樹木希林さんと伽羅さん。 そして、次男は、2010年生まれの、内田玄兎(うちだ げんと)くんで、 2015年には、バラエティ番組 「ぴったんこカン・カン」 で、本木さんと初共演されています。 「ぴったんこカン・カン」より。本木さんと玄兎くん♪ さて、いかがでしたでしょうか? 結婚後は、也哉子さんの母である、樹木希林さんのたっての願いで、内田の婿養子となられ、7億円の2世帯豪邸で、義理の両親(内田裕也・樹木希林夫婦)と同居されていた本木さんですが、 2010年に、本木さん夫婦に、10年ぶりとなる子ども、次男の玄兎くんが誕生したことで、 「家族は一緒に生活するべき」 と改めて考えられたそうで、 2012年からは、娘の伽羅さんが留学する、イギリスのロンドンに移住。 本木さんは、雑誌のインタビューで、 僕も兄弟がいる中で育っているので、揉まれていくのがいいかなと。 兄弟がいる安心感もきちんと育んであげたいので、なんとなく兄弟を切り離せない。 と、その思いを明かされており、 やはり、ご家族の存在が、本木さんの大きな励みになっているご様子。 今後もまだまだ、本木さんのご活躍は続きそうですね♪

本木 それはもう。マグマの子はマグマという感じです。 有働 どういう所がマグマ? 本木 例えば、煮え切らない僕や、子供を叱る時にはバシッと噴火します(笑)。フワッとしているように見えて案外彼女はストロングオピニヨン。でも良く聞けば、理知的な所が樹木さんに似ています。 両親共に荒ぶる魂というか、自分の中で燃え盛っているものを、どうにか鎮火させようとして行動しているタイプ。そういったある種の「狂気」を持った親の間で、子どもなりに平和や中庸を見つけるように育ったから、私自身も本当は自分がわからないと妻は言っていますが。 有働 なるほど。しかし、家での本木さんは、一体どんな感じなんでしょう。あまり想像できません。いま、結婚してどのぐらいですか。 本木 23年です。およそ結婚に向かないだろうと自分でも思っていたんですが、申し訳ないことに"興味本位"で結婚してしまいました。 有働 興味本位! それは本当に申し訳ないですね(笑)。 本木 いやいや、相手には興味津々で、結婚は興味本位! もう少し別な言い方をすると、不自由さの中にある本当の自由さを求めていたのかもしれないですね。 有働 不自由を求めて結婚したと。しかし、それにしては荒ぶる魂を持った人たちが集まる、一番スゴイところにいきなり飛び込みましたね。 本木 ある意味、恐怖もあるような未知の世界のほうが、飛び込みがいがあるでしょ(笑)。 家ではコントロールフリーク 有働 飛び込んだ世界はどうでしたか? 自由を感じてますか。 本木 ん〜内田劇場を随分楽しませてもらっていますが、自由かというとそうもいかないんですね。現実には、すぐに答えを出せないようなものも、夫婦で価値観をすり合わせながら暫定的に答えを出して行かなきゃいけない「日常」があるじゃないですか。子育て、夫婦、人生のこと。様々に難題が増していくだけで、正直すべてが面倒です(笑)。 有働 しかし、面倒くさくても、やることはやってらっしゃる。子育てについては? 本木 一般的な父親よりは子どもたちと過ごす時間はあるかもしれないですね。僕は、40代の時に3年間、NHKのドラマ「坂の上の雲」(秋山真之役)だけをやっていた時期があったり、仕事は結構スローペースです。撮影以外は基本的に家にいて、子どもたちにもあれこれ口を出してました。お母さんが家に2人いるみたいな状況というか。 有働 2人で仲良く、同志みたいにして、子育てを?

本木 いや、結果私がお母さんになってしまうから、也哉子が父性を発揮する場面もあって。家の中での僕はみっともないことだらけです。 有働 例えば? 本木 ドラマなんかでも、普段は出かける前に家族を待たせるのは母親でしょう。何着ようかしら、あれを持って、え〜っとって悩んで、最後にまた鏡を見始めたりして。我が家の場合、それが私ですからね。 有働 お父さん早くして!

本木 イギリスにいったきっかけは娘の留学の引率でした。最初は3ヶ月のつもりがどんどん延びて、もう7年、日本とイギリスを行き来しています。娘は昨年からアメリカの大学を選んだので、もうイギリスにはいないんですが、私用に部屋を縮小して、残してあるんです。 有働 イギリスで何をしてるんですか。 本木 何もしません。現実逃避なので。ロンドンでは誰も自分のことを知らないし、特別に人付き合いもなく、何も優遇されないのが、楽なんです。ほとんど人とも触れ合わないから、恥ずかしいんですが、いまだに言葉もあまりできない。 有働 へえ、完全に1人になれる場所なんですね。 本木 本来の僕は、人間関係やそこから生じるパワーバランスなどにさいなまれるのが嫌なんです。時には自分の好きなことだけをして浮遊したい。バスや電車で気ままに歩き、風景を眺め、ただただ雑踏の中に埋もれてみる……。その何でもない日常生活が、イギリスだったら叶うんです。 ここから先は、有料コンテンツになります。記事1本ごと100〜200円で購入するよりも、月額900円で70本以上の記事が配信される定期購読マガジン「 文藝春秋digital<シェアしたくなる教養メディア> 」の方がお得です。今後、定期購読していただいた方限定のイベントなども予定しています。 ★2020年1月号(12月配信)記事の目次はこちら

本木 むかし、樹木さんに「あなたは利休とかやったらいいのに。あなたのつまらないこだわりも、そういうときは活かせるわよね」と言われたことがあります。 有働 つまらないこだわり(笑)。 本木 千利休は、自分の美意識の一点を高めて、ある種の「狭さ」を持って茶道を極めた人ですよね。そこに似た「狭さ」が僕にもあると言うんですね。 有働 ひたすら一点に集中して、技を極める求道者のようなあり方ですか?

news zeroメインキャスターの有働さんが"時代を作った人たち"の本音に迫る対談企画「有働由美子のマイフェアパーソン」。今回のゲストは俳優の本木雅弘さんです。 「シブがき世代」有働さんが、モックンに色々聞いちゃいます。 優柔不断⁉︎なモックンの素顔と内田家の個性的な人々 有働 ワタクシ「シブがき隊」が人気絶頂の時に、青春時代を送った「シブがき世代」なんです。今日はワクワク、ドキドキして参りました。どうぞよろしくお願いします。 本木 恐縮です。こちらこそよろしくお願いします。ところで、今日は対談中に写真を撮りますか? 有働 はい。お話しされている姿を、カメラマンが対談の邪魔にならない範囲で、撮らせてもらいます。 本木 なるほど。でも実際に話に集中してしまうと、 半端でおかしな顔になるんですよね。なので、今から「話してる風」の表情をしますから、そこを撮ってもらえませんか。 有働 話してる"風"ですか? 本木氏 本木 はい。(あごに手を当てて真面目な顔になって)あ、こんな感じで、どうぞ撮ってください。 有働 ああ、なるほど。演技のように。いろんな表情で本当にしゃべっているみたい。 本木 じゃあ、次はあまり口を開きすぎずいきます。これぐらいかな……はい、OKですか。ありがとうございます。すみません、有働さん、お待たせしました。 有働 いやあこれぞ、元アイドルというべきか。自分がどう写るか、そこまで意識されているんですね。 本木 いえ、ただの自意識過剰です(笑)。アイドル時代は1日に5〜6社からの取材をこなすこともありましたから、頬の筋肉がよく痙攣していましたよ。 有働 はあー、アイドルも重労働ですね。当時は「平凡」や「明星」など、アイドル誌全盛でした。取材は多い時でどれくらいありました? 本木 月に16社くらい。もちろん、他に、ステージもテレビ出演もありました。 有働 想像以上です!

本作のpp. 22-23の「なぜ24時間周期で分子が増減するのか? 」のところを読んで、ヒヤリとしました。わたしは少し間違って「PERタンパク質の24時間周期の濃度変化」について理解していたのに気づいたのです。 解説は明解。1. 朝から昼間、2. 昼間の後半から夕方、3. 夕方から夜、4. 真夜中から朝の場合に分けてあります。 1.

運動量 \( \boldsymbol{p}=m\boldsymbol{v} \) の物体の運動量の変化率 \( \displaystyle{ \frac{d\boldsymbol{p}}{dt}=m\frac{d^2\boldsymbol{r}}{dt^2}} \) は物体に働く合力 \( \boldsymbol{F} \) に等しい. \[ \frac{d\boldsymbol{p}}{dt} = m \frac{ d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{F} \] 全く同じ意味で, 質量 \( m \) の物体に働く合力が \( \boldsymbol{F} \) の時, 物体の加速度は \( \displaystyle{ \boldsymbol{a}= \frac{d^2\boldsymbol{r}}{dt^2}} \) である. \[ m \boldsymbol{a} = m \frac{d^2\boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{F} \] 2つの物体が互いに力を及ぼし合う時, 物体1が物体2から受ける力(作用) \( \boldsymbol{F}_{12} \) は物体2が物体1から受ける力(反作用) \( \boldsymbol{F}_{21} \) と, の関係にある. 最終更新日 2016年07月16日

したがって, 一つ物体に複数の力 \( \boldsymbol{f}_1, \boldsymbol{f}_2, \cdots, \boldsymbol{f}_n \) が作用している場合, その 合力 \( \boldsymbol{F} \) を \[ \begin{aligned} \boldsymbol{F} &= \boldsymbol{f}_1 + \boldsymbol{f}_2 + \cdots + \boldsymbol{f}_n \\ & =\sum_{i=1}^{n}\boldsymbol{f}_i \end{aligned} \] で表して, 合力 \( \boldsymbol{F} \) のみが作用していると解釈してよいのである. 力(Force) とは物体を動かす能力を持ったベクトル量であり, \( \boldsymbol{F} \) や \( \boldsymbol{f} \) などと表す. 複数の力 \( \boldsymbol{f}_1, \boldsymbol{f}_2, \cdots, \boldsymbol{f}_n \) が一つの物体に働いている時, 合力 \( \boldsymbol{F} \) を &= \sum_{i=1}^{n}\boldsymbol{f}_i で表し, 合力だけが働いているとみなしてよい. 運動の第1法則 は 慣性の法則 ともいわれ, 力を受けていないか力を受けていてもその合力がゼロの場合, 物体は等速直線運動を続ける ということを主張している. なお, 等速直線運動には静止も含まれていることを忘れないでほしい. 慣性の法則を数式を使って表現しよう. 質量 \( m \) の物体が速度 \( \displaystyle{\boldsymbol{v} = \frac{d\boldsymbol{r}}{dt}} \) で移動している時, 物体の 運動量 \( \boldsymbol{p} \) を, \[ \boldsymbol{p} = m \boldsymbol{v} \] と定義する. 慣性の法則とは 物体に働く合力 \( \boldsymbol{F} \) がつり合っていれば( \( \boldsymbol{F}=\boldsymbol{0} \) であれば), 運動量 \( \boldsymbol{p} \) が変化しない と言い換えることができ, \frac{d \boldsymbol{p}}{dt} &= \boldsymbol{0} \\ \iff \quad m \frac{d\boldsymbol{v}}{dt} &= m \frac{d^2\boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{0} という関係式が成立することを表している.

もちろん, 力 \( \boldsymbol{F}_{21} \) を作用と呼んで, 力 \( \boldsymbol{F}_{12} \) を反作用と呼んでも構わない. 作用とか反作用とかは対になって表れる力に対して人間が勝手に呼び方を決めているだけであり、 作用 や 反作用 という新しい力が生じているわけではない. 作用反作用の法則で大事なことは, 作用と反作用の力の対は同時に存在する こと, 作用と反作用は別々の物体に働いている こと, 向きは真逆で大きさが等しい こと である. 作用が生じてその結果として反作用が生じる, という時間差があるわけではないので注意してほしい [6] ! 作用反作用の法則の誤用として, 「作用と反作用は力の大きさが等しいのだから物体1は動かない(等速直線運動から変化しない)」という間違いがある. しかし, 物体1が 動く かどうかは物体1に対しての運動方程式で議論することであって, 作用反作用の法則とは一切関係がない ので注意してほしい. 作用反作用の法則はあくまで, 力が一対の組(作用・反作用)で存在することを主張しているだけである. 運動量: 質量 \( m \), 速度 \( \displaystyle{ \boldsymbol{v} = \frac{d\boldsymbol{r}}{dt}} \), の物体が持つ運動量 \( \boldsymbol{p} \) を次式で定義する. \[ \boldsymbol{p} = m \boldsymbol{v} = m \frac{d\boldsymbol{r}}{dt} \] 物体に働く合力 \( \boldsymbol{F} \) が \( \boldsymbol{0} \) の時, 物体の運動量 \( \boldsymbol{p} \) の変化率 \( \displaystyle{ \frac{d\boldsymbol{p}}{dt}=m\frac{d\boldsymbol{v}}{dt}=m\frac{d^2\boldsymbol{r}}{dt^2}} \) は \( \boldsymbol{0} \) である. \[ \frac{d\boldsymbol{p}}{dt} = m \frac{ d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{0} \] また, 上式が成り立つような 慣性系 の存在を定義している.

力学の中心である ニュートンの運動の3法則 について議論する. 運動の法則の導入にあたっては幾つかの根本的な疑問と突き当たることも少なくない. この手の疑問に対しておおいに語りたいところではあるが, グッと堪えて必要最小限の考察以外は脚注にまとめておく. 疑問が尽きない人は 適宜脚注に目を通すなり他の情報源で調べてみるなどして, 適度に妥協しつつ次のステップへと積極的に進んでほしい. 運動の3法則 力 運動の第1法則: 慣性の法則 運動の第2法則: 運動方程式 運動の第3法則: 作用反作用の法則 力学の創始者ニュートンはニュートン力学について以下の三つこそが証明不可能な基本法則, 原理 – 数学で言うところの公理 – であるとした [1]. 慣性の法則 運動方程式 作用反作用の法則 この3法則を ニュートンの運動の3法則 といい, これらの正しさは実験によってのみ確かめられる. また, 運動の法則では" 力 "が向きと大きさを持つベクトル量であることも暗に仮定されている. 以下では各運動の法則に着目していき, その正体を少しずつ明らかにしていこうと思う [2]. 力(Force)とは何か? という疑問を投げかけられることは, 物理を伝える者にとっては幸福であると同時にどんな返答をすべきか悩むところである [3]. 力の種類の分類 というのであれば比較的容易であるし, 別にページを設けて行う. しかし, 力自身を説明するのは存外難しいものである. こればかりは日常的な感覚に頼るしかないのだ. 「物を動かす時に加えているモノ」とか, 「人から押された時に受けるモノ」とかである. これらの日常的な感覚でもって「それが力の持つ一つの側面だ」と, こういう説明になる. なのでまずは 物体を動かす能力 とでも理解してもらいその性質を学ぶ過程で力のいろんな側面を知っていってほしい. 力は大きさと向きを持つ物理量であり, ベクトルを使って表現される. 力の英語 綴 ( つづ) り の頭文字をつかって, \( \boldsymbol{F} \) とか \( \boldsymbol{f} \) で表す事が多い. なお, 『高校物理の備忘録』ではベクトル量を太字で表す. 力が持つ重要な性質の一つとして, ベクトルの足しあわせや分解などが力の計算においてもそのまま使用できる ことが挙げられる.

1–7, Definitions. ^ 松田哲 (1993) pp. 17-24。 ^ 砂川重信 (1993) 8 章。 ^ 原康夫 (1988) 6-9 章。 ^ Newton (1729) p. 19, Axioms or Laws of Motion. " Every body perseveres in its state of rest, or of uniform motion in a right line, unless it is compelled to change that state by forces impress'd thereon ". ^ Newton (1729) p. " The alteration of motion is ever proportional to the motive force impress'd; and is made in the direction of the right line in which that force is impress'd ". ^ Newton (1729) p. 20, Axioms or Laws of Motion. " To every Action there is always opposed an equal Reaction: or the mutual actions of two bodies upon each other are always equal, and directed to contrary parts ". 注釈 [ 編集] ^ 山本義隆 (1997) p. 189 で述べられているように、このような現代的な表記と体系構築は主に オイラー によって与えられた。 ^ 砂川重信 (1993) p. 9 で述べられているように、この法則は 慣性系 の宣言を果たす意味をもつため、第 2 法則とは独立に設置される必要がある。 ^ この定義は比例(反比例)関係しか示されないが、結果的に比例係数が 1 となる単位系が設定され方程式となる。 『バークレー物理学コース 力学 上』 pp. 71-72、 堀口剛 (2011) 。 ^ 兵頭俊夫 (2001) p. 15 で述べられているように、この原型がニュートンにより初めてもたらされた着想である。 ^ エルンスト・マッハ によれば、この第3法則は、 質量 の定義づけを補完する重要な役割をもつ( エルンスト・マッハ (1969) )。 ^ ポアンカレも質量の定義を補完する役割について述べている。( ポアンカレ(1902))p. 129-130に「われわれは質量とは何かということを知らないからである。(中略)これを満足なものにするには、ニュートンの第三法則(作用と反作用は相等しい)をまた実験的法則としてではなく、定義と見なしてこれに訴えなければならない。」 参考文献 [ 編集] 『物理学辞典』西川哲治、 中嶋貞雄 、 培風館 、1992年11月、改訂版縮刷版、2480頁。 ISBN 4-563-02093-1 。 『物理学辞典』物理学辞典編集委員会、培風館、2005年9月30日、三訂版、2688頁。 ISBN 4-563-02094-X 。 Isaac Newton (1729) (English).

慣性の法則は 慣性系 という重要な概念を定義しているのだが, 慣性系, 非慣性系, 慣性力については 慣性力 の項目で詳しく解説するので, 初学者はまず 力がつり合っている物体は等速直線運動を続ける ということだけは頭に入れつつ次のステップへ進んで貰えばよい. 運動の第2法則 は物体の運動と力とを結びつけてくれる法則であり, 運動量の変化率は物体に加えられた力に比例する ということを主張している. 運動の第2法則を数式を使って表現しよう. 質量 \( m \), 速度 \( \displaystyle{\boldsymbol{v} = \frac{d\boldsymbol{r}}{dt}} \) の物体の運動量 \( \displaystyle{\boldsymbol{p} = m \boldsymbol{v}} \) の変化率 \( \displaystyle{\frac{d\boldsymbol{p}}{dt}} \) は力 \( \boldsymbol{F} \) に比例する. 比例係数を \( k \) とすると, \[ \frac{d \boldsymbol{p}}{dt} = k \boldsymbol{F} \] という関係式が成立すると言い換えることができる. そして, 比例係数 \( k \) の大きさが \( k=1 \) となるような力の単位を \( \mathrm{N} \) (ニュートン)という. 今後, 力 \( \boldsymbol{F} \) の単位として \( \mathrm{N} \) を使うと約束すれば, 運動の第2法則は \[ \frac{d \boldsymbol{p}}{dt} = m\frac{d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{F} \] と表現される. この運動の第2法則と運動の第1法則を合わせることで 運動方程式 という物理学の最重要関係式を考えることができる. 質量 \( m \) の物体に働いている合力が \( \boldsymbol{F} \) で加速度が \( \displaystyle{ \boldsymbol{a} = \frac{d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2}} \) のとき, 次の方程式 – 運動方程式 -が成立する. \[ m \boldsymbol{a} = \boldsymbol{F} \qquad \left( \ m\frac{d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{F} \ \right) \] 運動方程式は力学に限らず物理学の中心的役割をになう非常に重要な方程式であるが, 注意しておかなくてはならない点がある.